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铯的同位素

铯（原子量：132.90545196(6)）有41个已知的同位素，原子量范围从112到152，其中只有铯-133是稳定的。寿命最长的放射性铯是铯-135，半衰期有133万年。其次是铯-137，半衰期约30年，以及铯-134有两年的半衰期，其他的同位素半衰期皆低于两周，大部分的都在一小时以下。其中一些同位素在年老的恒星中由较轻的元素通过捕获慢中子（S-过程）合成[4]，也可以在超新星爆发的过程R-过程中合成[5]

主要的铯同位素
同位素 衰变
丰度 半衰期 (t1/2) 方式 能量
（MeV） 		产物
131Cs 人造 9.689 天 ε 0.358 131Xe
133Cs 100% 稳定，带78粒中子
134Cs 人造 2.0650 年 ε 1.235 134Xe
β− 2.059 134Ba
135Cs 痕量 1.33×106 年[1][2] β− 0.269 135Ba
137Cs 人造 30.04 年 β− 0.514 137mBa
β− 1.176 137Ba
标准原子质量（英语：Standard atomic weight） (Ar, 标准)
  • 132.90545196(6)[3]
←Xe（54） Ba（56）→

环境中的铯同位素

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天然的铯元素中一般来说仅存在铯-133及痕量的铯-135，但在某些环境中仍然存在着微量的铯-137与铯-134，它们几乎都是在1940年代至1960年代的核试爆及某些核事故中释放出来的。历史上曾造成铯-137释放进入环境中的著名案例包括如切尔诺贝利核事故等。2011年3月11日，日本的福岛第一核电站事故事件发生时，也曾发现它的存在。2011年7月，从福岛县运往东京的11头牛也被检测出1,530到3,200Bq/kg的铯-137，这已严重超出日本规定的500Bq/kg容许值。[6]

铯-133

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主条目：铯
 
储存于氩气中的高纯度铯-133

铯-133是铯的同位素之一，为铯的同位素中，唯一稳定的核素，同时也是天然铯元素中能找的唯一一种核素，因此，铯-133的丰度为100%。铯-133也可以通过在核反应堆中的核裂变产生。尽管其原子核自旋量子数较大（7/2 ），可以在其共振频率11.7 MHz处对该同位素进行核磁共振的研究[7]。

自从1967年，国际单位制基于铯的性质定义了其时间单位，也就是秒。国际单位制将一秒定义为不受外场干扰的铯-133的原子基态的两个超精细结构能阶间跃迁所对应的辐射的9,192,631,770个周期的持续时间[8]。1955年，第一个精确的铯原子钟由路易斯·艾森在英国国家物理实验室建成[9]。在过去的半个多世纪中，人们不停的改进铯原子钟，并且使用它作为标准时间和频率测量的基准。这些钟测量频率的精度为2-3×10-14，相当于时间测量的精度为每天2纳秒，或者140万年1秒。目前最先进的铯原子钟的精度超过了10-15，这意味着从6600万年前恐龙灭绝的时代起其误差仅为2秒钟[10]，被认为是“人类目前所达到的最精确的单位实现”[10][11]。

铯-137

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主条目：铯-137

铯-137是铯的放射性同位素之一，半衰期约为30.17年。[12]大约95%通过贝塔衰变为barium-137m1 (137m1Ba, Ba-137m1). 其他约5%直接衰变为稳定的钡-137. Ba-137m1的半衰期为153秒，并放出伽玛射线（这是铯-137放射源的全部伽玛射线来源）。1克铯-137的放射性活度为3.215 terabecquerel (TBq).[13]

铯-137在工业应用中是一种非常常见的作为伽玛射线发射源的同位素。其优势在于它的半衰期大约30年，可以通过核燃料循环获得，并且其最终产物钡-137是一种稳定的同位素。其较高的水溶性是其缺点，使得它无法用在用于食品和医疗用品的大型池式辐射器中[14]。铯-137已经被用在农业、癌症治疗、食品消毒、污水污泥处理以及外科手术设备中。[10][15]。铯的放射性同位素可以用在放射线疗法中针对某些癌症治疗[16]，然而由于目前已经有了更好的替代品，且放射源中易溶于水的氯化铯可能造成大范围污染，放疗中逐渐不再采用铯放射源[17][18]。在许多工业测量计中都采用了铯-137，包括湿度计、密度计、水平仪以及厚度计[19]。测井设备中也会使用铯-137来测量与岩层中的电子密度[20]。

铯-137也用于水文学研究中。铯是核裂变反应的产物。自从大约1945年核试验开始，一直到20世纪80年代中期，铯137被释放进入大气层，然后立即被吸收入水溶液中。那个时期的年度变化与土壤和沉积层有相关性。铯-134以及含量更少的铯-135也用于水文学研究作为核电工业中产生的铯的度量。这两种同位素不像铯-133或者铯-137那样常见，而且仅能通过人为过程产生[21]。

图表

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符号 Z N 同位素质量（u）
[n 1][n 2] 		半衰期
[n 1][n 2] 		衰变
方式[22] 		衰变
产物
[n 3][n 4] 		原子核
自旋[n 1]
 相对丰度
（莫耳分率）
激发能量[n 1][n 2]
112Cs 55 57 111.95030(33)# 500(100) µs p 111Xe 1 #
α 108I
113Cs 55 58 112.94449(11) 16.7(7) µs p (99.97%) 112Xe 5/2 #
β (.03%) 113Xe
114Cs 55 59 113.94145(33)# 0.57(2) s β (91.09%) 114Xe (1 )
β , p (8.69%) 113I
β , α (.19%) 110Te
α (.018%) 110I
115Cs 55 60 114.93591(32)# 1.4(8) s β (99.93%) 115Xe 9/2 #
β , p (.07%) 114I
116Cs 55 61 115.93337(11)# 0.70(4) s β (99.67%) 116Xe (1 )
β , p (.279%) 115I
β , α (.049%) 112Te
116mCs 100(60)# keV 3.85(13) s β (99.48%) 116Xe 4 ,5,6
β , p (.51%) 115I
β , α (.008%) 112Te
117Cs 55 62 116.92867(7) 8.4(6) s β 117Xe (9/2 )#
117mCs 150(80)# keV 6.5(4) s β 117Xe 3/2 #
118Cs 55 63 117.926559(14) 14(2) s β (99.95%) 118Xe 2
β , p (.042%) 117I
β , α (.0024%) 114Te
118mCs 100(60)# keV 17(3) s β (99.95%) 118Xe (7-)
β , p (.042%) 117I
β , α (.0024%) 114Te
119Cs 55 64 118.922377(15) 43.0(2) s β 119Xe 9/2
β , α (2×10−6%) 115Te
119mCs 50(30)# keV 30.4(1) s β 119Xe 3/2( )
120Cs 55 65 119.920677(11) 61.2(18) s β 120Xe 2(-#)
β , α (2×10−5%) 116Te
β , p (7×10−6%) 118I
120mCs 100(60)# keV 57(6) s β 120Xe (7-)
β , α (2×10−5%) 116Te
β , p (7×10−6%) 118I
121Cs 55 66 120.917229(15) 155(4) s β 121Xe 3/2( )
121mCs 68.5(3) keV 122(3) s β (83%) 121Xe 9/2( )
IT (17%) 121Cs
122Cs 55 67 121.91611(3) 21.18(19) s β 122Xe 1
β , α (2×10−7%) 118Te
122m1Cs 45.8 keV >1 µs (3)
122m2Cs 140(30) keV 3.70(11) min β 122Xe 8-
122m3Cs 127.0(5) keV 360(20) ms (5)-
123Cs 55 68 122.912996(13) 5.88(3) min β 123Xe 1/2
123m1Cs 156.27(5) keV 1.64(12) s IT 123Cs (11/2)-
123m2Cs 231.63 X keV 114(5) ns (9/2 )
124Cs 55 69 123.912258(9) 30.9(4) s β 124Xe 1
124mCs 462.55(17) keV 6.3(2) s IT 124Cs (7)
125Cs 55 70 124.909728(8) 46.7(1) min β 125Xe 1/2( )
125mCs 266.6(11) keV 900(30) ms (11/2-)
126Cs 55 71 125.909452(13) 1.64(2) min β 126Xe 1
126m1Cs 273.0(7) keV >1 µs
126m2Cs 596.1(11) keV 171(14) µs
127Cs 55 72 126.907418(6) 6.25(10) h β 127Xe 1/2
127mCs 452.23(21) keV 55(3) µs (11/2)-
128Cs 55 73 127.907749(6) 3.640(14) min β 128Xe 1
129Cs 55 74 128.906064(5) 32.06(6) h β 129Xe 1/2
130Cs 55 75 129.906709(9) 29.21(4) min β (98.4%) 130Xe 1
β− (1.6%) 130Ba
130mCs 163.25(11) keV 3.46(6) min IT (99.83%) 130Cs 5-
β (.16%) 130Xe
131Cs 55 76 130.905464(5) 9.689(16) d ε 131Xe 5/2
132Cs 55 77 131.9064343(20) 6.480(6) d β (98.13%) 132Xe 2
β− (1.87%) 132Ba
133Cs[n 5][n 6] 55 78 132.905451933(24) 稳定 7/2 1.0000
134Cs[n 6] 55 79 133.906718475(28) 2.0652(4) a β− 134Ba 4
ε (3×10−4%) 134Xe
134mCs 138.7441(26) keV 2.912(2) h IT 134Cs 8-
135Cs[n 6] 55 80 134.9059770(11) 2.3 x106 a β− 135Ba 7/2
135mCs 1632.9(15) keV 53(2) min IT 135Cs 19/2-
136Cs 55 81 135.9073116(20) 13.16(3) d β− 136Ba 5
136mCs 518(5) keV 19(2) s β− 136Ba 8-
IT 136Cs
137Cs[n 6] 55 82 136.9070895(5) 30.1671(13) a β− (95%) 137mBa 7/2
β− (5%) 137Ba
138Cs 55 83 137.911017(10) 33.41(18) min β− 138Ba 3-
138mCs 79.9(3) keV 2.91(8) min IT (81%) 138Cs 6-
β− (19%) 138Ba
139Cs 55 84 138.913364(3) 9.27(5) min β− 139Ba 7/2
140Cs 55 85 139.917282(9) 63.7(3) s β− 140Ba 1-
141Cs 55 86 140.920046(11) 24.84(16) s β− (99.96%) 141Ba 7/2
β−, n (.0349%) 140Ba
142Cs 55 87 141.924299(11) 1.689(11) s β− (99.9%) 142Ba 0-
β−, n (.091%) 141Ba
143Cs 55 88 142.927352(25) 1.791(7) s β− (98.38%) 143Ba 3/2
β−, n (1.62%) 142Ba
144Cs 55 89 143.932077(28) 994(4) ms β− (96.8%) 144Ba 1(-#)
β−, n (3.2%) 143Ba
144mCs 300(200)# keV <1 s β− 144Ba (>3)
IT 144Cs
145Cs 55 90 144.935526(12) 582(6) ms β− (85.7%) 145Ba 3/2
β−, n (14.3%) 144Ba
146Cs 55 91 145.94029(8) 0.321(2) s β− (85.8%) 146Ba 1-
β−, n (14.2%) 145Ba
147Cs 55 92 146.94416(6) 0.235(3) s β− (71.5%) 147Ba (3/2 )
β−, n (28.49%) 147Ba
148Cs 55 93 147.94922(62) 146(6) ms β− (74.9%) 148Ba
β−, n (25.1%) 147Ba
149Cs 55 94 148.95293(21)# 150# ms [>50 ms] β− 149Ba 3/2 #
β−, n 148Ba
150Cs 55 95 149.95817(32)# 100# ms [>50 ms] β− 150Ba
β−, n 149Ba
151Cs 55 96 150.96219(54)# 60# ms [>50 ms] β− 151Ba 3/2 #
β−, n 150Ba
  1. ^ 1.0 1.1 1.2 1.3 画上#号的数据代表没有经过实验的证明，仅为理论推测。
  2. ^ 2.0 2.1 2.2 用括号括起来的数据代表不确定性。
  3. ^ 稳定的衰变产物以粗体表示。
  4. ^ 半衰期超过5亿年的衰变产物以粗斜体表示。
  5. ^ 用于定义秒
  6. ^ 6.0 6.1 6.2 6.3 裂变产物


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参考文献

编辑
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