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Em matemática e em física matemática , os integrais de Slater são certos integrais de produtos de três harmónicas esféricas . Eles ocorrem naturalmente quando se aplica uma base ortonormal de funções à esfera unitária que se transforma de uma forma particular quando rodada em três dimensões. Estes integrais são particularmente úteis no cálculo de propriedades de átomos que possuem simetria esférica natural.
Em conexão com a teoria quântica da estrutura atómica , John C. Slater definiu o integral das três harmónicas esféricas como um coeficiente
c
{\displaystyle c}
.[ 1] Estes coeficientes são essencialmente o produto de dois símbolos 3j .
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
=
∫
d
2
Ω
Y
ℓ
m
(
Ω
)
∗
Y
ℓ
′
m
′
(
Ω
)
Y
k
m
−
m
′
(
Ω
)
{\displaystyle c^{k}(\ell ,m,\ell ',m')=\int d^{2}\Omega \ Y_{\ell }^{m}(\Omega )^{*}Y_{\ell '}^{m'}(\Omega )Y_{k}^{m-m'}(\Omega )}
Estes integrais são úteis e necessários quando se fazem cálculos atómicos da variedade Hartree–Fock , onde elementos da matriz do operador de Coulomb e do operador de troca são necessários. Para uma fórmula explícita, pode ser usada a fórmula de Gaunt para polinómios associados de Legendre .
Note-se que o produto de duas harmónicas esféricas pode ser escrito em termos desses coeficientes. Expandindo esse produto sobre uma base de harmónica esférica da mesma ordem
Y
ℓ
m
Y
ℓ
′
m
′
=
∑
ℓ
″
A
^
ℓ
″
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
,
)
Y
ℓ
″
m
m
′
,
{\displaystyle Y_{\ell }^{m}Y_{\ell '}^{m'}=\sum _{\ell ''}{\hat {A}}^{\ell ''}(\ell ,m,\ell ',m',)Y_{\ell ''}^{m m'},}
pode-se então multiplicar por
Y
∗
{\displaystyle Y^{*}}
e integrar, usando a propriedade conjugada e sendo cuidadoso com as fases e normalizações:
∫
Y
ℓ
m
Y
ℓ
′
m
′
Y
L
−
M
d
2
Ω
=
(
−
1
)
m
m
′
A
^
L
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
=
(
−
1
)
m
c
L
(
ℓ
,
−
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
.
{\displaystyle \int Y_{\ell }^{m}Y_{\ell '}^{m'}Y_{L}^{-M}d^{2}\Omega =(-1)^{m m'}{\hat {A}}^{L}(\ell ,m,\ell ',m')=(-1)^{m}c^{L}(\ell ,-m,\ell ',m').}
e logo
Y
ℓ
m
Y
ℓ
′
m
′
=
∑
ℓ
″
(
−
1
)
m
′
c
ℓ
″
(
ℓ
,
−
m
,
ℓ
′
,
m
′
,
)
Y
ℓ
″
m
m
′
,
{\displaystyle Y_{\ell }^{m}Y_{\ell '}^{m'}=\sum _{\ell ''}(-1)^{m'}c^{\ell ''}(\ell ,-m,\ell ',m',)Y_{\ell ''}^{m m'},}
Estes coeficientes obedecem a um número de identidades. Incluem:
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
=
c
k
(
ℓ
,
−
m
,
ℓ
′
,
−
m
′
)
=
(
−
1
)
m
−
m
′
c
k
(
ℓ
′
,
m
′
,
ℓ
,
m
)
=
(
−
1
)
m
−
m
′
2
ℓ
1
2
k
1
c
ℓ
(
ℓ
′
,
m
′
,
k
,
m
′
−
m
)
=
(
−
1
)
m
′
2
ℓ
′
1
2
k
1
c
ℓ
′
(
k
,
m
−
m
′
,
ℓ
,
m
)
.
∑
m
=
−
ℓ
ℓ
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
,
m
)
=
(
2
ℓ
1
)
δ
k
,
0
.
∑
m
=
−
ℓ
ℓ
∑
m
′
=
−
ℓ
′
ℓ
′
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
2
=
(
2
ℓ
1
)
(
2
ℓ
′
1
)
⋅
c
k
(
ℓ
,
0
,
ℓ
′
,
0
)
.
∑
m
=
−
ℓ
ℓ
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
2
=
2
ℓ
1
2
ℓ
′
1
⋅
c
k
(
ℓ
,
0
,
ℓ
′
,
0
)
.
∑
m
=
−
ℓ
ℓ
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
′
,
m
′
)
c
k
(
ℓ
,
m
,
ℓ
~
,
m
′
)
=
δ
ℓ
′
,
ℓ
~
⋅
2
ℓ
1
2
ℓ
′
1
⋅
c
k
(
ℓ
,
0
,
ℓ
′
,
0
)
.
∑
m
c
k
(
ℓ
,
m
r
,
ℓ
′
,
m
)
c
k
(
ℓ
,
m
r
,
ℓ
~
,
m
)
=
δ
ℓ
,
ℓ
~
⋅
(
2
ℓ
1
)
(
2
ℓ
′
1
)
2
k
1
⋅
c
k
(
ℓ
,
0
,
ℓ
′
,
0
)
.
∑
m
c
k
(
ℓ
,
m
r
,
ℓ
′
,
m
)
c
q
(
ℓ
,
m
r
,
ℓ
′
,
m
)
=
δ
k
,
q
⋅
(
2
ℓ
1
)
(
2
ℓ
′
1
)
2
k
1
⋅
c
k
(
ℓ
,
0
,
ℓ
′
,
0
)
.
{\displaystyle {\begin{aligned}c^{k}(\ell ,m,\ell ',m')&=c^{k}(\ell ,-m,\ell ',-m')\\&=(-1)^{m-m'}c^{k}(\ell ',m',\ell ,m)\\&=(-1)^{m-m'}{\sqrt {\frac {2\ell 1}{2k 1}}}c^{\ell }(\ell ',m',k,m'-m)\\&=(-1)^{m'}{\sqrt {\frac {2\ell ' 1}{2k 1}}}c^{\ell '}(k,m-m',\ell ,m).\\\sum _{m=-\ell }^{\ell }c^{k}(\ell ,m,\ell ,m)&=(2\ell 1)\delta _{k,0}.\\\sum _{m=-\ell }^{\ell }\sum _{m'=-\ell '}^{\ell '}c^{k}(\ell ,m,\ell ',m')^{2}&={\sqrt {(2\ell 1)(2\ell ' 1)}}\cdot c^{k}(\ell ,0,\ell ',0).\\\sum _{m=-\ell }^{\ell }c^{k}(\ell ,m,\ell ',m')^{2}&={\sqrt {\frac {2\ell 1}{2\ell ' 1}}}\cdot c^{k}(\ell ,0,\ell ',0).\\\sum _{m=-\ell }^{\ell }c^{k}(\ell ,m,\ell ',m')c^{k}(\ell ,m,{\tilde {\ell }},m')&=\delta _{\ell ',{\tilde {\ell }}}\cdot {\sqrt {\frac {2\ell 1}{2\ell ' 1}}}\cdot c^{k}(\ell ,0,\ell ',0).\\\sum _{m}c^{k}(\ell ,m r,\ell ',m)c^{k}(\ell ,m r,{\tilde {\ell }},m)&=\delta _{\ell ,{\tilde {\ell }}}\cdot {\frac {\sqrt {(2\ell 1)(2\ell ' 1)}}{2k 1}}\cdot c^{k}(\ell ,0,\ell ',0).\\\sum _{m}c^{k}(\ell ,m r,\ell ',m)c^{q}(\ell ,m r,\ell ',m)&=\delta _{k,q}\cdot {\frac {\sqrt {(2\ell 1)(2\ell ' 1)}}{2k 1}}\cdot c^{k}(\ell ,0,\ell ',0).\end{aligned}}}
Referências
↑ John C. Slater, Quantum Theory of Atomic Structure, McGraw-Hill (ova Iorque, 1960), Volume I