Função de massa inicial

Em astronomia, a função de massa inicial (FMI, abreviada na literatura em inglês como IMF, de initial mass function) é uma função empírica que descreve a distribuição inicial de massas para uma população de estrelas durante a formação estelar. FMI não apenas descreve a formação e evolução de estrelas individuais, mas também serve como um elo importante que descreve a formação e evolução de galáxias.

A FMI é frequentemente apresentada como uma função de densidade de probabilidade (FDP) que descreve a probabilidade de uma estrela ter uma certa massa durante sua formação. Difere da função de massa de tempo presente (FMTP, abreviada na literatura em inglês como PDMF, de present-day mass function), a qual descreve a distribuição atual das massas de estrelas, como gigantes vermelhas, anãs brancas, estrelas de nêutrons e buracos negros, após algum tempo de evolução longe das estrelas da sequência principal e após uma certa perda de massa. Como não existem aglomerados jovens de estrelas suficientes para o cálculo de FMI, FMTP é usado em vez disso e os resultados são extrapolados de volta para FMI. FMI e FMTP pode ser vinculadas através da "função de criação estelar". A função de criação estelar é definida como o número de estrelas por unidade de volume de espaço em uma faixa de massa e um intervalo de tempo. Para todas as estrelas da sequência principal têm tempos de vida maiores que a galáxia, FMI e FMTP são equivalentes. Similarmente, FMI e FMTP são equivalentes nas anãs marrons devido ao seu tempo de vida ilimitado.

As propriedades e a evolução de uma estrela estão intimamente relacionadas com a sua massa, por isso a FMI é uma importante ferramenta de diagnóstico para astrônomos que estudam grandes quantidades de estrelas. Por exemplo, a massa inicial de uma estrela é o principal fator para determinar sua cor, luminosidade, raio, espectro de radiação e quantidade de materiais e energia que emitiu para o espaço interestelar durante sua vida. Em massas baixas, o FMI define o somatório de massa da Via Láctea e o número de objetos subestelares que se formam. Em massas intermediárias, a FMI controla o enriquecimento químico do meio interestelar. Em massas elevadas, a FMI define o número de colapsos do núcleo de supernovas que ocorrem e, portanto, o feedback da energia cinética.

A FMI é relativamente invariante de um grupo de estrelas para outro, embora algumas observações sugiram que o FMI é diferente em ambientes diferentes, e potencialmente dramaticamente diferente nas primeiras galáxias.

Desenvolvimento

Função de massa inicial. O eixo vertical na verdade não é ξ(m)Δm, mas uma versão em escala de ξ(m). Para m > 1 M_☉, ela é (m/M_☉)^−2.35.

A massa de uma estrela só pode ser determinada diretamente aplicando a terceira lei de Kepler para um sistema de estrela binária. No entanto, o número de sistemas binários que podem ser observados diretamente é baixo, portanto não há amostras suficientes para estimar a função de massa inicial. Portanto, a função de luminosidade estelar é usada para derivar uma função de massa (uma função de massa de tempo presente, FMTP) aplicando relação massa-luminosidade. A função de luminosidade requer determinação precisa de distâncias, e a maneira mais direta é medir paralaxe estelar dentro de 20 parsecs da Terra. Embora distâncias curtas produzam um número menor de amostras com maior incerteza de distâncias para estrelas com magnitudes fracas (com magnitude > 12 na banda visual), isso reduz o erro de distâncias para estrelas próximas e permite determinação precisa de sistemas estelares binários. Como a magnitude de uma estrela varia com a sua idade, a determinação da relação massa-luminosidade também deve levar em conta a sua idade. Para estrelas com massas acima de 0.7 M_☉, são necessários mais de 10 mil milhões de anos para que a sua magnitude aumente substancialmente. Para estrelas de baixa massa abaixo de 0.13 M_☉, toma 5 × 10⁸ anos para alcançar estrelas da sequência principal.

Uma FMI é frequentemente declarado em termos de uma série de leis de potência, onde $N(m)\mathrm {d} m$ (às vezes também representada como $\xi (m)\Delta m$), o número de estrelas com massas na faixa $m$ a $m \mathrm {d} m$ dentro de um volume específico de espaço, é proporcional a $m^{-\alpha }$, onde $\alpha$ é um expoente adimensional.

As formas comumente usadas do FMI são a lei de potência truncada de Kroupa (2001) e a log-normal de Chabrier (2003).

Salpeter (1955)

Edwin E. Salpeter foi o primeiro astrofísico que tentou quantificar o FMI aplicando a lei de potência em suas equações. Seu trabalho é baseado em estrelas semelhantes ao Sol que podem ser facilmente observadas com grande precisão. Salpeter definiu a função de massa como o número de estrelas em um volume de espaço observado em um momento conforme o intervalo de massa logarítmico. Seu trabalho permitiu que um grande número de parâmetros teóricos fossem incluídos na equação, ao mesmo tempo que convergia todos esses parâmetros em um expoente de $\alpha =2.35$. A FMI de Salpeter é

$$\xi (m)\Delta m=\xi _{0}\left({\frac {m}{M_{\odot }}}\right)^{-2.35}\left({\frac {\Delta m}{M_{\odot }}}\right).$$

onde $\xi _{0}$ é uma constante relativa à densidade estelar local.

Miller–Scalo (1979)

Glenn E. Miller e John M. Scalo ampliou o trabalho de Salpeter, por sugerir que a FMI "achatada" ($\alpha \rightarrow 0$) quando as massas estelares caírem abaixo de 1 M_☉.

Kroupa (2002)

Pavel Kroupa manteve $\alpha =2.3$ entre 0.5–1.0 M_☉, mas introduziu $\alpha =1.3$ entre 0.08–0.5 M_☉ e $\alpha =0.3$ abaixo de 0.08 M_☉. Acima de 1 M_☉, corrigindo para estrelas binárias não resolvidas também adiciona um quarto domínio com $\alpha =2.7$.

Chabrier (2003)

Chabrier deu a seguinte expressão para a densidade de estrelas individuais no disco galáctico, em unidades de pc⁻³:

$$\xi (m)={\frac {0.158}{m\ln(10)}}\exp \left[-{\frac {(\log(m)-\log(0.08))^{2}}{2\times 0.69^{2}}}\right]\quad {\text{ for }}m<1,$$

Esta expressão é log-normal, o que significa que o logaritmo da massa segue uma distribuição Gaussiana até 1 M_☉.

Para sistemas estelares (ou seja, binários), ela dá:

$$\xi (m)={\frac {0.086}{m\ln(10)}}\exp \left[-{\frac {(\log(m)-\log(0.22))^{2}}{2\times 0.57^{2}}}\right]\quad {\text{ for }}m<1$$

Inclinação

A função de massa inicial é normalmente representada graficamente em uma escala logarítmica de log(N) vs log(m). Esses gráficos fornecem linhas aproximadamente retas com inclinação Γ igual a 1–α. Por isso Γ é frequentemente chamada de inclinação da função de massa inicial. A função de massa atual, para a formação coeva, tem a mesma inclinação, exceto que ocorre em massas mais altas que evoluíram para longe da sequência principal.

Incertezas

Existem grandes incertezas em relação à região subestelar. Em particular, a suposição clássica de uma única FMI cobrindo toda faixa de massa subestelar e estelar está sendo questionado, em favor de uma FMI de dois componentes para explicar possíveis modos de formação diferentes para objetos subestelares — um FMI cobrindo anãs marrons e estrelas de massa muito baixa, e outro variando desde as anãs marrons de maior massa até as mais estrelas massivas. Isto leva a uma região de sobreposição aproximadamente entre 0.05–0.2 M_☉ onde ambos os modos de formação podem ser responsáveis por corpos nesta faixa de massa.

Variação

A possível variação do FMI afeta a nossa interpretação dos sinais das galáxias e a estimativa da história da formação estelar cósmica portanto é importante considerar.

Em teoria, a FMI deveria variar de acordo com as diferentes condições de formação de estrelas. A temperatura ambiente mais alta aumenta a massa das nuvens de gás em colapso (massa de jeans); a menor metalicidade do gás reduz a pressão de radiação, tornando assim o acréscimo do gás mais fácil, ambos levam à formação de estrelas mais massivas em um aglomerado de estrelas. A FMI em toda a galáxia pode ser diferente da FMI em escala de aglomerado de estrelas e pode mudar sistematicamente com a história de formação estelar da galáxia.

As medições do universo local onde estrelas únicas podem ser resolvidas são consistentes com um IMF invariante mas a conclusão sofre de grande incerteza de medição devido ao pequeno número de estrelas massivas e dificuldades em distinguir sistemas binários de estrelas individuais. Assim, o efeito de variação do IMF não é suficientemente proeminente para ser observado no universo local. No entanto, um recente levantamento fotométrico ao longo do tempo cósmico sugere uma variação potencialmente sistemática do IMF com elevado desvio para o vermelho.

Sistemas formados em épocas muito anteriores ou mais distantes da vizinhança galáctica, onde a atividade de formação estelar pode ser centenas ou mesmo milhares de vezes mais intensa do que a atual Via Láctea, podem fornecer uma melhor compreensão. Tem sido consistentemente relatado tanto para aglomerados de estrelas e galáxias que parece haver uma variação sistemática da FMI. No entanto, as medições são menos diretas. Para aglomerados de estrelas, a FMI pode mudar ao longo do tempo devido à complicada evolução dinâmica.

Leitura adicional

• Scalo, J. M. (1986). «The initial mass function of massive stars in galaxies Empirical evidence». Luminous Stars and Associations in Galaxies. 116. 451 páginas. Bibcode:1986IAUS..116..451S 
• Scalo, J. M. (1986). «The Stellar Initial Mass Function». Fundamentals of Cosmic Physics. 11. 1 páginas. Bibcode:1986FCPh...11....1S 
• Kroupa, Pavel (2002). «The Initial Mass Function of Stars: Evidence for Uniformity in Variable Systems». Science (Submitted manuscript). 295 (5552): 82–91. Bibcode:2002Sci...295...82K. PMID 11778039. arXiv:astro-ph/0201098. doi:10.1126/science.1067524 
• Sparke, Linda S.; Gallagher, John S. III (5 de fevereiro de 2007). Galaxies in the Universe: An Introduction. [S.l.]: Cambridge University Press. pp. 1–. ISBN 978-1-139-46238-9 
• Chabrier, G.; Hennebelle, P. (Outubro de 2011). «Dimensional argument for the impact of turbulent support on the stellar initial mass function». Astronomy & Astrophysics. 534. doi:10.1051/0004-6361/201117285 
• Hocuk, S.; Spaans, M. (Novembro de 2010). «The impact of X-rays on molecular cloud fragmentation and the inital mass function». Astronomy & Astrophysics. 522. doi:10.1051/0004-6361/201015055 
• Hennebelle, P. (Setembro de 2012). «Formation of proto-clusters and star formation within clusters: apparent universality of the initial mass function?». Astronomy & Astrophysics. 545. doi:10.1051/0004-6361/201219440