Estadística de Maxwell-Boltzmann

A la física estadística, l'estadística de Maxwell–Boltzmann (o, més col·loquialment, estadística M-B) descriu la distribució estadística de partícules sobre un conjunt d'estats energètics en equilibri tèrmic, quan la temperatura és prou alta i la densitat prou baixa com per poder negligir els efectes quàntics. L'estadística de Maxwell–Boltzmann és, per tant, d'aplicació en la gran majoria de fenòmens amb què ens trobem per als quals la temperatura està per damunt de les desenes (i sovint, centenars) de kèlvins.

Segons aquesta estadística, el nombre mitjà de partícules amb energia $\varepsilon _{i}$ , $N_{i}$ , ve donat per:

{\frac {N_{i}}{N}}={\frac {g_{i}}{e^{(\varepsilon _{i}-\mu )/kT}}}={\frac {g_{i}e^{-\varepsilon _{i}/kT}}{Z}}

on:

$N_{i}$ és el nombre esperat de partícules amb energia $\varepsilon _{i}$
$\varepsilon _{i}$ és l'energia de l'estat i
$g_{i}$ és la degeneració del nivell i, és a dir, el nombre d'estats amb aquesta mateixa energia
$\mu$ és el potencial químic
$k_{B}$ és la constant de Boltzmann
T és la temperatura absoluta
N és el nombre total de partícules, $N=\sum _{i}N_{i}\,$
Z és la funció de partició, $Z=\sum _{i}g_{i}e^{-\varepsilon _{i}/kT}$
$e^{(...)}$ és la funció exponencial

De manera equivalent, la distribució de vegades es representa per l'expressió

{\frac {N_{j}}{N}}={\frac {1}{e^{(\varepsilon _{j}-\mu )/kT}}}={\frac {e^{-\varepsilon _{j}/kT}}{Z}}

on ara l'índex j especifica l'estat de la partícula en lloc del conjunt d'estat amb una energia $\varepsilon _{j}$ donada.

Vegeu també